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\BiChapter{灵活性改造解决的问题}{}

%虽然本模板不讲解 \LaTeX{} 的详细使用方法，但是为了方便大家使用本模板撰写论文，本章对论文写作中经常用到的{\hei 图、表、公式}等内容的排版方法做一个简单介绍。
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\BiSection{直接解决的问题}{}
%\BiSubsection{单幅图}{Single Figure}
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%图 \ref{fig_ch2_echoes} 是用 TeXLive 自带的宏包 Tikz 绘制而成，Visio 画不出这么好看的图。
%\begin{figure}[!ht]
%	\centering
%	\includegraphics[width=\textwidth]{echoes}
%	\caption{雷达回波信号 ({\color{red}注意}：图注是五号字)。} \label{fig_ch2_echoes}
%\end{figure}
%\subsubsection{这是第四级标题}
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%\subsubsection{这是第四级标题2}
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%\BiSubsection{多幅图}{Multiple Figures}
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%如果一幅图中包含多幅子图，每一幅子图都要有图注，并且子图用 (a)、(b)、(c) 等方式编号，如图 \ref{fig_ch2_badge} 所示。
%\begin{figure}[!ht]
%	\centering
%	\subfigure[灰色的交大校徽]{\includegraphics[width=0.45\textwidth]{xjtu_gray}} \hfill
%	\subfigure[蓝色的交大校徽]{\includegraphics[width=0.45\textwidth]{xjtu_blue}}
%	\caption{交大校徽 \label{fig_ch2_badge}}
%\end{figure}

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\begin{enumerate}
	\item 火电机组调峰能力不足
	\item 负荷响应速度迟缓
	\item 长期偏离设计工况对经济、安全和环保造成不利影响。中国
\end{enumerate}

\BiSection{间接解决的问题}{}

%表格要求采用三线表，与文字齐宽，顶线与底线线粗是 $1\frac12$ 磅，中线线粗是 1 磅，如表 \ref{tab_ch2} 所示\footnote{{\color{red}注意}：图表中的变量与单位通过斜线 $/$ 隔开。}。
%\begin{table}[!ht]
%	\renewcommand{\arraystretch}{1.2}
%	\centering\wuhao
%	\caption{表题也是五号字} \label{tab_ch2} \vspace{2mm}
%	\begin{tabularx}{\textwidth}{*{4}Y}
%	\toprule[1.5pt]
%		Interference & DOA / degree & Bandwidth / MHz & INR / dB \\
%	\midrule[1pt]
%		1 & $-30$ & 20 & 60 \\
%		2 & 20 & 10 & 50 \\
%		3 & 40 & 5 & 40 \\
%	\bottomrule[1.5pt]
%	\end{tabularx}
%\end{table}

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%\BiSection{公式}{Equations}
%\BiSubsection{单个公式}{Equations}
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%\LaTeX{} 最强大的地方在于对数学公式的编辑，不仅美观，而且高效。单个公式的编号如式 (\ref{equ_ch2_pdf}) 所示，该式是正态分布的概率密度函数\citeup{Manolakis2005}，
%\begin{equation} \label{equ_ch2_pdf}
%	f_Z(z) = \frac{1}{\pi\sigma^2} \exp\left(-\frac{|z-\mu|^2}{\sigma^2}\right)
%\end{equation}
%式中：$\mu$ 是 Gauss 随机变量 $Z$ 的均值；$\sigma^2$ 是 $Z$ 的方差。
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%\BiSubsection{多个公式}{Subequations}
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%多个公式作为一个整体可以进行二级编号，如式 (\ref{equ_ch2_fourier}) 所示，该式是连续时间 Fourier 变换的正反变换公式\citeup{Vetterli2014}，
%\begin{subequations} \label{equ_ch2_fourier}
%	\begin{align}
%		X(f) &= \int_{-\infty}^{\infty}x(t)e^{-j2\pi f t}\dif t \\
%		x(t) &= \int_{-\infty}^{\infty}X(f)e^{j2\pi f t}\dif f
%	\end{align}
%\end{subequations}
%式中：$x(t)$ 是信号的时域波形；$X(f)$ 是 $x(t)$ 的 Fourier 变换。
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%如果公式中包含推导步骤，可以只对最终的公式进行编号，例如：
%\begin{align}
%	\mbf{w}_{\mathrm{smi}} &= \alpha \left[\frac{1}{\sigma_n^2}\mbf{v}(\theta_0) - \frac{1}{\sigma_n^2}\mbf{v}(\theta_0) + \sum_{i=1}^{N} \frac{\mbf{u}_i^H\mbf{v}(\theta_0)}{\lambda_i} \mbf{u}_i\right] \nonumber \\
%	&= \frac{\alpha}{\sigma_n^2} \left[\mbf{v}(\theta_0) - \sum_{i=1}^{N}\mbf{u}_i^H\mbf{v}(\theta_0)\mbf{u}_i +  \sum_{i=1}^{N}\frac{\sigma_n^2\mbf{u}_i^H\mbf{v}(\theta_0)}{\lambda_i} \mbf{u}_i \right] \nonumber \\
%	&= \frac{\alpha}{\sigma_n^2} \left[\mbf{v}(\theta_0) - \sum_{i=1}^{N} \frac{\lambda_i-\sigma_n^2}{\lambda_i} \mbf{u}_i^H\mbf{v}(\theta_0)\mbf{u}_i \right]
%\end{align}
